Электро тепляк на светлых излучателях

Существует множество вариантов размораживающих устройств, к каждой конкретной ситуации мы подходим индивидуально, каждое техническое решение уникально.

 Различие сооружений не влияет на процесс разогрева вагонов, изменяется только строительная часть самого укрытия и зависит это от погодных условий конкретного региона, от задачи, которая поставлена перед нами.

 Размораживающее устройство состоит из 2-х зон: зоны разогрева вагонов и зоны без нагревателей. В зоне разогрева находятся все нагреватели. В зоне без нагревателей тепло от металлических деталей вагонов продолжает передаваться углю. Благодаря расположению устройства в непосредственной близости от вагоноопрокидывателя, разогретые вагоны подаются на разгрузку без дополнительных маневровых работ. Упрощается эксплуатация размораживающего устройства, улучшаются условия труда и культура производства, снижаются материальные затраты.

  По сравнению с традиционными тепляками (пар, воздух) затраты на энергоносители для разогрева вагонов с углем снижены в 5-13 раз, в зависимости от количества разгружаемого в зимнее время угля.

Зависимость инфракрасного КПД от температуры излучающего тела

Поглощательная и испускательная способности любого тела связаны между собой законом Кирхгофа. Согласно закону Кирхгофа в состоянии теплового равновесия отношение испускательной способности тела к его поглощательной способности

не зависит от природы тела и является универсальной функцией температуры тела и длины волны, которую называют универсальной функцией Кирхгофа, или испускательной способностью абсолютно черного тела:

где r ⁰_λ,T – испусательная способность абсолютно черного тела.

Из закона Кирхгофа следует, что если на каком то интервале длин волн тело сильно излучает, то на этом интервале длин волн оно и сильно поглощает.

 Излучение а.ч.т. можно излучить с помощью спектральных приборов и построить график зависимости испускательной способности r⁰_λ,T от длины волны λ (рис.6.5б). Как видно из рисунка, график имеет максимум, зависящий от температуры тела; кривая r⁰_λ,T плавно спадает в области больших длин волн и практически равна нулю в области рентгеновского излучения. С увеличением температуры интенсивность излучения возрастает, максимум r⁰_λ,T увеличивается и смещается в область малых длин волн.

У светлых температура 850 С        лучевой КПД - 85%

У темных 400 – 150 (начало конец) лучевойКПД – 35-56 % остальное конвекция